δWc=P⋅dVc(41)\delta W_c = P \cdot dV_c \quad (41)δWc=P⋅dVc(41)
δWe=P⋅dVe(42)\delta W_e = P \cdot dV_e \quad (42)δWe=P⋅dVe(42)
2.3. Неидеальная адиабатическая модель
Чтобы учитывать более реальную модель, потери включаются в несвязанном виде, пытаясь приблизить математическое моделирование к реальности работы двигателя. Для этого учитываются потери энергии из-за падений давления в теплообменниках и потери энергии из-за внешней проводимости. Перед этими разделами определяются необходимые масштабирующие параметры.
2.3.1. Масштабирующие параметры
2.3.1.1. Гидравлический диаметр (d). Этот параметр представляет отношение двух фундаментальных размерных параметров теплообменника: смачиваемой площади Awg A_{wg} Awg и пустого объема V V V:
Dksh9597
δWc=P⋅dVc(41)\delta W_c = P \cdot dV_c \quad (41)δWc =P⋅dVc (41)
δWe=P⋅dVe(42)\delta W_e = P \cdot dV_e \quad (42)δWe =P⋅dVe (42)
2.3. Неидеальная адиабатическая модель
Чтобы учитывать более реальную модель, потери включаются в несвязанном виде, пытаясь приблизить математическое моделирование к реальности работы двигателя. Для этого учитываются потери энергии из-за падений давления в теплообменниках и потери энергии из-за внешней проводимости. Перед этими разделами определяются необходимые масштабирующие параметры.
2.3.1. Масштабирующие параметры 2.3.1.1. Гидравлический диаметр (d). Этот параметр представляет отношение двух фундаментальных размерных параметров теплообменника: смачиваемой площади Awg A_{wg} Awg и пустого объема V V V:
d=4⋅VAwg(43)d = \frac{4 \cdot V}{A_{wg}} \qquad (43)d=Awg 4⋅V (43)
Для потока в круглой трубе (или пучке круглых труб) гидравлический диаметр в четыре раза больше внутреннего диаметра трубы.
2.3.1.2. Число Рейнольдса (Re). Re зависит от сил инерции и сил вязкости; его значение определяет ламинарный или турбулентный режим.
Re=ρ⋅u⋅dμ(44)Re = \frac{\rho \cdot u \cdot d}{\mu} \qquad (44)Re=μρ⋅u⋅d (44)